effects 10,151 to 10,155, for:
trans-intertermodynamics quantum Graceli.
each particle has its quantum time and its transformation potential, and interactions of ions and charges, electrostatic potential and magnetic momentum.
Thus the time within a molecule does not follow a uniformity and homogeneity of development of the processes of the same particle or isotope.
The same happens with thermal isotopes, isotopes of radiativities and with different times of decay and transmutations.
The same occurs in electromagnetism, conductivity and superconductivity, and superfluidity.
Or interactions of ions and charges, and piezoelectric.
As there are solid materials that boil when in contact with water, where it has with it quantum arrow potentials and directions according to types of categories of certain chemical elements and isotopes.
Water for example, which is formed of hydrogen and oxygen contains two potentials and two tips of different times. [Graceli quantum time]
Another effect is the progression time of developing the processes.
Where some are faster and others are slower, that is, in a thermodynamic and quantum system there are variations depending on the potentials of the isotopes and the energies and according to potential phenomena, categories and transcendent states.
With this we have changes for entropy, thermodynamics, and quantum, or even for quantum electrodynamics.
Where categories and times according to isotopes become fundamental agents on the branches of physics and chemistry.
On the issue of burning, ice is one element that burns in the cold, another is iodine, and several other chemical agents.
[eeeeeffdp [f] [mcCdt] [+ mf] [itd] [cG].
trans-intermecânica Graceli.
efeitos 10.151 a 10.155, para:
trans-intertermodinâmica quântica Graceli.
cada partícula tem o seu tempo quântico e o seu potencial de
transformação, e interações de íons e cargas, potencial eletrostático e de
momentum magnético.
Com isto o tempo dentro de uma molécula não segue uma uniformidade
e homogeneidade de desenvolvimento dos processos de uma mesma partícula ou
isotopo.
O mesmo ocorre com isótopos térmicos, isótopos de radiaotividades
e com tempos diferentes de decaimentos e transmutações.
O mesmo ocorre em eletromagnetismo, condutividade e
supercondutividades, e superfluidez.
Ou interações de íons e
cargas, e piezoelétricos.
Como existem materiais sólidos que fervem quando em contacto com a
água, onde se tem com isto potenciais de seta quântica e direções conforme
tipos de categorias de certos elementos químico e isótopos.
A água por exemplo, que é formada de hidrogênio e oxigênio contem
duas potencialidades e com dois tips de tempos diferentes. [tempo quântico Graceli]
Outro efeito é o tempo de progressão do desenvolver os processos.
Onde uns são mais rápidos e
outros mais lentos, ou seja, num sistema termodinâmico e quântico se têm
variações conforme potenciais dos isótopos e das energias e conforme fenômenos,
categorias e estados transcendentes potenciais.
Com isto se tem alterações para a entropia, termodinâmica, e a quântica,
ou mesmo para eletrodinâmica quântica.
Onde as categorias e tempos conforme os isótopos passam a ser
agentes fundamentais sobre os ramos da física e química.
Sobre a questão de queimar, o gelo é um elemento que queima a
frio, outro é o iodo, e outros vários agentes químico.
[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].
é o vetor deslocamento e 
é a densidade de carga elétrica. Esse vetor 
[chamada pelo físico e químico inglês Michael Faraday (1791-1867) de “indução elétrica” , pelo físico alemão Georg Simon Ohm (1787-1854) de “intensidade eletromotriz(tiva)”, e hoje denominada de campo elétrico] sobre os meios macroscópicos (dielétricos) e observar que devido ao deslocamento das cargas elétricas que compõem tais meios, aquela “intensidade” produz um efeito sobre os mesmos, o qual é traduzido por um vetor, denominado por Maxwell de vetor deslocamento 
onde 
é a capacidade indutiva específica dos dielétricos. Hoje, esse vetor é representado por:
= (eo + ce)
do dielétrico pela relação: 
,conforme veremos mais adiante. Registre-se que a Primeira Equação de Maxwell é a representação diferencial da lei da força (
) entre duas cargas elétricas, 
, distanciadas de uma distância r e colocadas em um meio dielétrico 
= 0. Esse vetor indução magnética 
(hoje, conhecida como campo magnético) sobre os materiais magnéticos. Esses dois vetores (
) foram estudados pelo físico e matemático escocês William Thomson, Lord Kelvin (1824-1907), em 1849-1850, que os relacionou por intermédio da expressão 
(hoje, 
) onde 
(
) é o vetor magnetização e 
é a permissividade magnética do vácuo. Essa Segunda Equação de Maxwell significa o fato experimental de que as linhas de força de 
Vejamos como. Em 1871, ele havia demonstrado que a ``convergência’’ (hoje, divergência Ñ.) da ``rotação’’ (hoje, rotacional Ñ´) de uma função vetorial era nula. Assim, ao demonstrar que a ``convergência” de 
representa a lei da indução magnética obtida, independentemente, por Faraday e pelo físico norte-americano Joseph Henry (1797-1878), em 1831-1832.
onde 
representa a densidade de corrente de condução e que satisfaz a equação da continuidade (
) sendo 
a condutividade e a densidade elétricas), e 
é a densidade de corrente de deslocamento. Esta densidade foi uma das grandes contribuições dadas por Maxwell para o eletromagnetismo. Ele a obteve por intermédio do seguinte raciocínio. Examinando os trabalhos do físico alemão Georg Simon Ohm (1787-1854), de 1827, Maxwell observou que o mesmo falara da intensidade (
dessa corrente através de um circuito. Para isso, definiu o vetor densidade de corrente 
dado por 
onde 
condutividade do material e 
,
representa uma curva que envolve várias correntes elétricas (
). Essa expressão ficou conhecida como lei circuital de Ampère. Assim, de posse dessas duas leis (Ohm e Ampère), Maxwell demonstrou que (na notação atual): 
e, em vista desse resultado, questionou então que tipo de corrente corresponde a essa densidade 
. Ora, em seus estudos sobre a ação de 
) para que se compatibilizasse com a equação da continuidade que havia demonstrado. Assim, agora, essa equação tomaria a seguinte forma (na notação vetorial atual): 
. (Observe-se que se usarmos a Primeira Equação de Maxwell, essa expressão transforma-se na equação da continuidade vista acima, uma vez que 
). Desse modo, a Quarta Equação de Maxwell é a representação diferencial da hoje conhecida lei circuital de Ampère-Maxwell. 
Equação de Onda d´Alembertiana (na notação atual):
então 
bem como deu uma explicação matemática para a "magnética induzida” observada pelo físico francês Dominique François Jean Arago (1786-1853), em 1826. Ainda nesse livro, Maxwell apresentou novos resultados para a sua Teoria Eletromagnética da Luz, que havia começado a desenvolver desde 1865, ocasião em que demonstrou que a velocidade (
) de propagação de um distúrbio eletromagnético através de um meio transparente uniforme qualquer, era dada por: 
onde mu é a permissividade magnética e 
então 
Por outro lado, segundo a Teoria Ondulatória da Luz [ proposta pelo físico holandês Christiaan Huygens (1629-1695), em 1690) e completada pelo físico francês Augustin Jean Fresnel (1788-1827), em, 1819] , 
é a velocidade da luz no vácuo e 
e, portanto, a constante dielétrica 
será dada por: 
. De posse dessa expressão, Maxwell observou que para comprovar a sua teoria sobre a natureza eletromagnética da luz, era necessário apenas comparar os resultados experimentais de 
Gladstone (1827-1902), em 1858, Maxwell observou que havia uma discrepância entre os valores teórico e experimental, pois: 
. Estando essa diferença fora dos erros experimentais, Maxwell ponderou que as teorias sobre a estrutura dos corpos transparentes deveriam ser melhoradas para que suas propriedades ópticas pudessem ser deduzidas por intermédio de suas propriedades eletromagnéticas. Registre-se que essa melhoria foi conseguida pelo físico holandês Hendrik Antoon Lorentz (1853-1928; PNF, 1902), em 1892, quando apresentou sua Teoria da Dispersão da Luz.